Сегодня становится очевидным, какое значение имеют или будут иметь в будущем некоторые положения лекции Р. Фейнмана [1], прочитанной накануне 1960 года в Калифорнийском технологическом институте на Рождественском обеде Американского физического общества:
«Речь идет о проблеме контроля и управления строением вещества в интервале очень малых размеров. Внизу (то есть «внизу или внутри пространства», если угодно) располагается поразительно сложный мир малых форм, и когда-нибудь (году, например, в 2000-м) люди будут удивляться тому, что до 1960 года никто не относился серьезно к исследованию этого мира...
Поскольку для записи одного бита информации нам необходимо примерно 100 атомов, вся заботливо собранная человечеством книжная информация может быть «записана» в кубике металла с размером грани около 1/200 дюйма, представляющем крошечную, едва различимую человеческим глазом пылинку. Как видите, в глубинах пространства, внизу, полным-полно места и возможностей...
По мере уменьшения размеров мы будем постоянно сталкиваться с очень необычными физическими явлениями. Все, с чем приходиться встречаться в жизни, зависит от масштабных факторов...
Внизу мы будем постоянно наблюдать новые закономерности и эффекты, предполагающие новые варианты использования».
В 2000 году коллектив американских исследователей издал книгу «Нанотехнология в ближайшем десятилетии» [2], целью которой являлось ознакомление американской общественности с состоянием нанотехнологических исследований к началу 1999 году. «Нанонауку можно определить как совокупность знаний о свойствах вещества в нанометровом масштабе, нанотехнологию - как умение целенаправленно создавать объекты (с заранее заданными составом, размерами и структурой) в диапазоне приблизительно 1-100 нм».
Термин «кластер» впервые появился в научной литературе в 1937 году в известных работах Дж. Е. Майера по статистической механике неидеальных газов. Первоначально он означал группу атомов или молекул, выделяемую в газе по определенным формально-математическим признакам. Вскоре, в особенности благодаря Я. И. Френкелю, стало ясно, что при описании неидеальных газов, и особенно предпереходных состояний, можно опираться на представления о действительном образовании групп, или агрегатов, молекул. Строгая теория неидеальных газов, основанная на представлении о физических кластерах, была развита в статистической механике Т. Хиллом в 1955 году. [3]
В 2001 году появилось первое учебное пособие по физике кластеров, изданное на русском языке. В этом учебном пособии основные термины определяются так: «Кластер - система связанных атомов и молекул. Микрокластеры представляют собой мельчайшие агрегаты, включающие от двух до нескольких сотен атомов».[4]
Средний размер кластера определим, используя уравнение состояния. Так как близко к единице, то степень кластеризации невелика. Тогда можно воспользоваться уравнением состояния Менделеева - Клапейрона, учитывая переменность частиц вследствие кластеризации.[5] Итак,
где - средний размер кластера. Отсюда
Вследствие объединения молекул в группы (кластеры) уменьшается число структурных единиц. Как известно, уравнение состояния идеального газа имеет вид:
где - число одиночных молекул. Если молекулы объединяются в группы, то число структурных единиц будет меньше и уравнение состояния принимает вид:
Число можно определить, если ввести средний размер кластера . Тогда
Это первая поправка к уравнению Менделеева - Клапейрона, которую привносит учёт кластеризации газов. Эта поправка фактически несколько в иной трактовке была введена М. П. Вукаловичем [6, 7]. Согласно мнению авторов [6, 7] поправки Ван-дер-Ваальса не меняются при кластеризации газа. Следовательно, уравнение состояния Ван-дер-Ваальса по [6, 7] должно быть:
Это уравнение, примененное к аргону при и , дает погрешность около 7% при поправках и , расчитанных по критическим параметрам, а при и Р = 100 бар погрешность составляет уже 15%. Возможно правы авторы [8], что поправки Ван-дер-Ваальса зависят от температуры. В самом деле, эти поправки учитывают парное взаимодействие молекул, причем так, как-будто все молекулы образуют возможные пары. На самом деле, число пар, то есть димеров меньше, чем число всевозможных пар. Следовательно, эти поправки необходимо умножить на концентрацию димеров . При такой модернизации уравнение (2,66) принимает вид:
Расчет показал, что при тех же условиях погрешность уравнения (1,6) составляет 3 - 4%. Вполне возможно, что погрешность связана с неточностью определения и .
Если считать и новыми поправками Ван-дер-Ваальса, то зависимость их от температуры будет очевидной. Эту зависимость обеспечивает концентрация димеров. Однако, значения « » и « », приведенные в [8] существенно больше тех, которые получаются из расчета по критическим параметрам газа. Авторы [8] не вводили , они считали поправки из опыта по данным.
Учёт кластеров в газах в вириальном уравнении состояния аналогичен рассмотренному выше [9]. Так как второй вириальный коэффициент учитывает парные взаимодействия, считая все возможные пары, то его следует умножить на концентрацию димеров, а третий вириальный коэффициент, учитывающий тройные взаимодействия - на концентрацию тримеров. [10] Следует также учесть изменение числа структурных единиц. Тогда это уравнение примет вид:
Чтобы определить, влияние различных факторов на степень кластеризации газа выполнили следующие опыты. В данной статье я хочу описать влияние температуры, электрического поля и влажности на степень кластеризации газа. [11]
1. Для исследования влияния электрического поля на степень кластеризации газа, использовали следующие приборы: манометр, источник напряжения (SERIES 2005B, High Voltage Power Supply), банка с металлическими платинами, соединительные провода (Рисунок 1).
При проделывании данного опыта температура не изменялась, т.е. оставалась величиной постоянной. При постепенном увеличении напряжения, начиная с 2,5 кВ, затем 5кВ; 7.5кВ; 10кВ; 12.5кВ; 15кВ; 17.5кВ; 20 кВ, показания манометра не изменились не на долю миллиметра. В электрическом поле должна происходить поляризация молекул, за счет чего должна увеличиваться энергия притяжения и следовательно не электрическое поле «повинно» в уменьшении давления перед грозой. По данным результатам опыта можно сделать следующий вывод: электрическое поле не влияет на степень кластеризации газа или эффект очень мал.
2. Далее исследовали влияние влажности на процесс кластеризации газа. В банку с воздухом добавили 5 капель воды (масса одной капли m=0.03г), плотно закрыли банку, подождали 1 час, чтобы вода испарилась, после этого показания манометра изменились на h=0.2 см. Затем подключили электрическое поле и начали постепенно увеличивать напряжение, начиная с 2.5 кВ до 20 кВ. Результаты приведены в таблице 1.
U, кВ |
h, см |
Т, К |
P, Па |
0 |
0.2 |
298 |
19.6 |
2.5 |
0.29 |
298 |
28.42 |
5 |
0.4 |
298 |
39.2 |
7.5 |
0.49 |
298 |
48.02 |
10 |
0.6 |
298 |
58.8 |
12.5 |
0.69 |
298 |
67.62 |
15 |
0.78 |
298 |
76.44 |
17.5 |
0.88 |
298 |
86.24 |
20 |
0.98 |
298 |
96.04 |
Р1 = 1000 * 9.8 * 2*10-3 м = 19,6 Па
Р2 = 1000 * 9.8 * 2.9*10-3 м = 28.42 Па
Р3 = 1000 * 9.8 * 4*10-3 м = 39.2 Па
Р4 = 1000 * 9.8 * 4.9*10-3 м = 48.02 Па
Р5 = 1000 * 9.8 * 6*10-3 м = 58.8 Па
Р6 = 1000 * 9.8 * 6.9*10-3 м = 67.62 Па
Р7 = 1000 * 9.8 * 7.8*10-3 м = 76.44 Па
Р8 = 1000 * 9.8 * 8.8*10-3 м = 86.24 Па
Р9 = 1000 * 9.8 * 9.8*10-3 м = 96.04 Па
По результатам исследования видно, что после добавления 5 капель воды в банку, показания манометра изменились - давления увеличилось. Молекулы воды обладают дипольным моментом и вокруг них может образоваться «шуба» из молекул O2 , N2 . Но после подключения электрического поля, давления все равно растет с увеличением напряжения. Это может зависеть от того, что в банки еще все происходит процесс испарения капель воды. Когда напряжение доходит до 20 кВ и затем отключаем, то уровень в манометре не изменился, хотя если бы это происходило из-за влияния электрического поля, то уровень в манометре вернулся на прежний уровень. Зависимость давления от напряжения с учетом 5 капель воды в банки представлена на графике.
3. При исследовании влияния температуры на процесс кластеризации газа, повышали постепенно окружающую температуру, фиксирую термометром.
t, 0C |
Т, К |
h, см |
P, Па |
23 |
296 |
0.3 |
29.4 |
23.3 |
296.3 |
0.4 |
39.2 |
23.6 |
296.6 |
0.56 |
54.88 |
23.9 |
296.9 |
0.69 |
67.62 |
24.2 |
297.2 |
0.7 |
68.6 |
24.5 |
297.5 |
0.79 |
77.42 |
24.8 |
297.8 |
0.84 |
82.32 |
25.1 |
298.1 |
0.98 |
96.04 |
25.4 |
298.4 |
1.02 |
100.94 |
25.7 |
298.7 |
1.05 |
102.9 |
Р1 = 1000 * 9.8 * 3*10-3 м = 29.4 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 4*10-3 м = 39.2 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 5.6*10-3 м = 54.88 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 6.9*10-3 м = 67.62 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 7*10-3 м = 68.6 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 7.9*10-3 м = 77.42 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 8.4*10-3 м = 82.32 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 9.8*10-3 м = 96.04 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 10.2*10-3 м = 100.94 Па
Р1 = 1000 * 9.8 * 10.5*10-3 м = 102.9 Па
Зависимость давления от температуры представлена на графике.
Общий вывод: Концентрация кластеров в газах сильно зависит от температуры и от давления. При повышении температуры, давления растет и, следовательно, концентрация кластеров в газах увеличивается. Электрическое поле не влияет на степень кластеризации газа или эффект очень мал. В электрическом поле должна происходить поляризация молекул, за счет чего должна увеличиваться энергия притяжения и, следовательно, не электрическое поле «повинно» в уменьшении давления перед грозой.
Список литературы